Основы теории электромагнитного поля

Теория цепей. Магнитные цепи Основы теории электромагнитного поля

 Основные уравнения электродинамики.

В электродинамике часто пользуются понятием точечного заряда. Под ним будем понимать заряженные тела, размеры которых значительно меньше расстояния между телами. В тех случаях, когда заряженные тела нельзя считать точечными для описания распределения зарядов вводят понятие объемной плотности электрического заряда в точке. Пусть в локальном объеме DV сосредоточен заряд Dqэ, то под плотностью будем подразумевать:

 [Кл/м3] (1).

Иногда заряженной оказывается только поверхность тела, в этом случае вводят поверхностную плотность заряда:, [Кл/м2]. (2).

Иногда заряженным оказывается некоторый контур, в этом случае вводят линейную плотность заряда: , [Кл/м] (3). Логические элементы (ЛЭ) широко применяются в автоматике, вычислительной технике и цифровых измерительных приборах. Их создают на базе электронных устройств, работающих в ключевом режиме, при котором уровни сигналов могут принимать только два значения. В положительной логике принято, что высокий уровень сигнала соответствует логической единице (1), а низкий – логическому нулю (0).

Направленное движение электрических зарядов называется электрическим током. Линии, вдоль которых перемещаются заряженные частицы, называются линиями тока. Электрический ток характеризуется вектором объемной плотности тока  и силой тока . Объемная плотность электрического тока равна заряду, проходящему в единицу времени через единичную поверхность перпендикулярно линиям тока.

 В среде с электрическим током введем единичную площадку перпендикулярно линиям тока, т.е. перпендикулярно вектору скорости движения заряженных частиц. Пусть в единице объема находится  электрических заряженных частиц [1/м3], тогда объемная плотность электрических зарядов в среде: .

 В единицу времени через единичную площадку перпендикулярно вектору скорости движения заряженных частиц будет проходить заряд: . В этом случае через единичную площадку, перпендикулярную линиям тока, а, стало быть, и перпендикулярную вектору скорости перемещения частиц, будет определяться: , [А/м2].

По аналогии вводят понятие поверхностной плотности электрического тока: , [А/м].

Введем вектор линейной плотности электрического тока: , [А].

Силой тока называется заряд, проходящий в единицу времени через полное сечение тела. Пусть за время через полное сечение тела прошел заряд, тогда:

, [А].

2.2 Уравнение непрерывности.

В среде с током выделим некоторый объем V, ограниченный поверхностью S. В единицу времени через элементарную площадку  проходит заряд , а через всю поверхность S проходит заряд: .

Пусть за время Dt через поверхность прошел заряд dqэ, тогда

.

В свою очередь, полный электрический заряд, сосредоточенный в объеме:

.

В левой части последнего равенства переставим местами дифференцирование по времени и интегрирование по объему, это допустимо т.к. мы полагаем, что  и ее производные непрерывны в каждой точке. Будем полагать, что функция rэ характеризует распределение электрического заряда в объеме.

В этом случае в левой части интегрирование и дифференцирование можно поменять местами:  .

В выражении используется частная производная, так как r под интегралом является функцией не только координат, но и времени.

Правую часть преобразуем по функции Остроградского – Гаусса: .

— это интегральное уравнение для произвольного объема V. Это возможно, если равны подынтегральные выражения:

 — уравнение непрерывности (1).

Из него в частности следует, что истоками или стоками являются электрические заряды. Если мы предположим, что объемная плотность электрического заряда в объеме неизменна во времени, то производная по времени будет равна нулю, и мы придем к следующему соотношению:

 (2).

Поле, которое характеризуется неизменными во времени векторными или скалярными величинами называется постоянным или стационарным. Из (2) следует, что постоянные токи не имеют истоков и стоков, а их силовые линии векторного поля являются замкнутыми.

Электрические машины переменного тока Асинхронные машины. Применение и устройство асинхронных машин. Вращающееся магнитное поле. Принцип действия трехфазных асинхронных двигателей. Свойство саморегулирования в трехфазном асинхронном двигателе. Преобразование энергии в трехфазном асинхронном двигателе. Механическая характеристика асинхронного двигателя. Рабочие характеристики. Способы регулирования частоты вращения. Пуск асинхронных двигателей. Синхронные машины. Применение и устройство синхронных машин. Принцип действия синхронного генератора. Работа синхронного генератора в энергосистеме. Принцип действия синхронного двигателя. Пуск синхронных двигателей. Угловые характеристики синхронного двигателя. Регулирование активной мощности. U-образные характеристики синхронного двигателя. Регулирование реактивной мощности. Синхронный компенсатор.
Основные уравнения электродинамики